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Cammino di fissione

Fissione di un nucleo pesante come deformazione di una goccia di liquido carica, corretta dagli effetti di shell: barriera a doppia gobba, isomero superdeformato e sequenza di forme fino ai due frammenti (ovali di Cassini). La goccia di liquido e le curve di energia sono calcolate dal backend Python (via gw2py).

Dalla goccia deformata alla scissione: la stessa goccia collettiva del nucleo di Bohr–Mottelson, portata alla deformazione a grande ampiezza che la spezza in due.

Fissione di un nucleo pesante come deformazione di una goccia di liquido carica, corretta dagli effetti di shell.

Goccia di liquido: superficie contro Coulomb

L'energia di deformazione è la competizione fra energia superficiale (che resiste) ed energia coulombiana (che spinge a deformare):

\[ \Delta E(\text{forma}) = E_S^0\,[B_S-1] + E_C^0\,[B_C-1], \]

con \(E_S^0=a_s A^{2/3}\), \(E_C^0=a_c Z^2/A^{1/3}\) e \(B_S,B_C\) i fattori di forma (area e Coulomb rispetto alla sfera).

Fissilità

\[ x=\frac{E_C^0}{2E_S^0}=\frac{Z^2/A}{(Z^2/A)_{\rm crit}},\qquad (Z^2/A)_{\rm crit}\simeq 50. \]
Per gli attinidi \(x\simeq0.7\)–0.75 (²³⁸U: 0.71; ²⁴⁰Pu: 0.74): la sfera è ancora stabile per piccole deformazioni, ma esiste una barriera oltre la quale la goccia si allunga fino a scindersi.

La barriera a doppia gobba (Strutinsky)

La goccia di liquido dà una barriera a una gobba. Aggiungendo la correzione di shell (dipendente dalla deformazione) la barriera diventa a due gobbe: si apre un secondo minimo superdeformato (rapporto d'assi 2:1), l'isomero di fissione. Barriera interna \(E_A\), minimo isomerico \(E_{\rm II}\), barriera esterna \(E_B\).

Sequenza di forme e scissione

Lungo il cammino la forma passa da prolata (fondamentale) a fortemente allungata (isomero), sviluppa un collo e infine si scinde in due frammenti, liberando ~200 MeV. Qui la superficie è parametrizzata con gli ovali di Cassini, che descrivono con continuità sfera → collo → scissione → due frammenti.

Nucleo fissionante
²⁴⁰Pu è il benchmark dell'isomero di fissione. Parametri di barriera adottati (dipendenti dal modello, ± qualche decimo di MeV).
Metodo

La goccia di liquido è calcolata dal backend con i fattori di forma degli ovali di Cassini e la fissilità \(Z^2/A\); la doppia gobba somma la correzione di shell (parametrizzata sui valori misurati). Nella visualizzazione puoi far scorrere la deformazione a mano o animare la sequenza fino alla scissione.

Forma nucleare lungo il cammino
velocità trascina per ruotare · rotella per zoom
Energia di deformazione
Fissilità x
Rapporto d'assi
Energia corrente
Barriere adottate
Fase

Cosa è calcolato, cosa è parametrizzato, e il filo con le altre pagine.

Macroscopico calcolato, microscopico parametrizzato

La curva tratteggiata (goccia di liquido) è calcolata dai fattori di forma \(B_S,B_C\) degli ovali di Cassini e dalla fissilità del nucleo (nessun parametro libero: solo \(Z,A\)). La curva piena (totale) aggiunge la correzione di shell, qui parametrizzata sui valori misurati di \(E_A,E_{\rm II},E_B\): una vera correzione microscopica richiede i livelli di particella singola (metodo di Strutinsky) o un calcolo di campo medio (HFB/TDHF), che il backend di produzione può eseguire. La differenza fra le due curve è letteralmente la correzione di shell che scava il secondo minimo.

Fissione spontanea = tunneling

La fissione spontanea è penetrazione quantistica attraverso la barriera a doppia gobba: l'ampiezza WKB \(\exp\!\big[-\tfrac1\hbar\!\int\!\sqrt{2B(V-E)}\,dq\big]\) sulla coordinata di deformazione, con \(B\) la massa collettiva. È la stessa fisica di tunneling della pagina doppia buca (istantoni, WKB), qui su scala nucleare: gli isomeri di fissione sono stati intrappolati nel secondo pozzo che fissionano per effetto tunnel.

Coppia con la pagina collettiva

Questa pagina completa quella del nucleo collettivo: là la deformazione è una piccola oscillazione (β,γ) attorno all'equilibrio; qui è una deformazione a grande ampiezza che porta alla rottura. Stesso oggetto (la goccia collettiva), regimi opposti.

Cosa manca (onestà)

Il modello è assialsimmetrico e simmetrico per riflessione; la fissione reale degli attinidi è asimmetrica in massa (~140/~96), effetto di shell nei frammenti nascenti, e la barriera interna è abbassata dalla triassialità (~2–3 MeV). La dinamica microscopica completa è la TDHF dipendente dal tempo (densità 3D che evolve fino a scissione), fuori portata per un'anteprima browser.

Riferimenti

  1. N. Bohr, J. A. Wheeler, «The Mechanism of Nuclear Fission», Phys. Rev. 56, 426 (1939). doi.
  2. V. M. Strutinsky, «Shell effects in nuclear masses and deformation energies», Nucl. Phys. A 95, 420 (1967). doi.
  3. M. Brack et al., «Funny Hills: The Shell-Correction Approach…», Rev. Mod. Phys. 44, 320 (1972). doi.
  4. S. Bjørnholm, J. E. Lynn, «The double-humped fission barrier», Rev. Mod. Phys. 52, 725 (1980). doi.
  5. H. J. Specht, «Nuclear fission», Rev. Mod. Phys. 46, 773 (1974). doi.

WebNIR · IFAC-CNR  |  interfaccia dimostrativa — goccia di liquido e curve di energia dal backend Python (gw2py).

Keywords: fissione, barriera a doppia gobba, isomero di fissione, goccia di liquido, Strutinsky, ovali di Cassini, fissilità, scissione